МЕХАНИКА

механика [гр. mechanike < mechane орудие, машина] - 1) наука, изучающая перемещения в пространстве (механическое движение) и равновесие материальных тел (сред) под действием сил (т. наз. классическая м.); движение частиц со скоростями порядка скорости света рассматривается в теории относительности, а движение микрочастиц изучается в квантовой механике; в зависимости от решаемых задач м. делится на кинематику, статику и динамику; теоретическая м. - раздел механики, формулирующий общие законы движения материальных точек, их систем, абсолютно твердых тел и сплошных сред; прикладная м. - отрасль механики, занимающаяся применением законов механики к решению практических задач - постройке машин, механизмов и других сооружений; строительная м. - часть прикладной механики, излагающая способы расчета сооружений и их частей на прочность и устойчивость; 2) * устройство чего-л.


Смотреть больше слов в «Толковом словаре иностранных слов»

МЕХАНИСТИЧЕСКИЙ →← МЕХАНИЗМ

Смотреть что такое МЕХАНИКА в других словарях:

МЕХАНИКА

наука о движении. Изучая движение, механика необходимо должна изучать и причины, производящие и изменяющие движения, называемые силами; силы же могут и... смотреть

МЕХАНИКА

        [от греч. mechanike (téchne) — наука о машинах, искусство построения машин], наука о механическом движении материальных тел и происходящих при ... смотреть

МЕХАНИКА

МЕХАНИКА, -и, ж. 1. Наука о движении в пространстве и о силах,вызывающих это движение. Теоретическая м. 2. Отрасль техники, занимающаясявопросами применения учения о движении и силах к решению практических задач.Строительная м. Прикладная м. 3. перен. Сложное устройство, подоплекачего-н. (разг.). Хитрая м. * Небесная механика - раздел астрономии,изучающий движение тел Солнечной системы. II прил. механический, -ая, -ое (кI знач.).... смотреть

МЕХАНИКА

механика ж. 1) а) Научная дисциплина, изучающая простейшую форму движения материи и связанные с движением тел взаимодействия между ними. б) Учебный предмет, содержащий теоретические основы данной дисциплины. в) разг. Учебник, излагающий содержание данного учебного предмета. 2) Отрасль техники, занимающаяся вопросами применения учения о движении и силах к решению практических задач. 3) а) перен. Скрытое, сложное устройство чего-л. б) разг. Какое-л. хитрое дело.<br><br><br>... смотреть

МЕХАНИКА

механика ж.1. mechanics теоретическая механика — theoretical mechanics прикладная механика — applied mechanics 2. разг. (подоплёка чего-л.): хитрая м... смотреть

МЕХАНИКА

механика сущ., кол-во синонимов: 10 • аэромеханика (1) • веломеханика (1) • квантмех (1) • макромеханика (1) • микромеханика (1) • пневмомеханика (1) • социомеханика (1) • статика (2) • теормех (2) • физика (55) Словарь синонимов ASIS.В.Н. Тришин.2013. . Синонимы: аэромеханика, веломеханика, макромеханика, микромеханика, социомеханика, статика, теормех, физика... смотреть

МЕХАНИКА

МЕХАНИКА [от греч. mechanike (tech-пё) - наука о машинах, искусство построения машин], наука о механич. движении материальных тел и происходящих при ... смотреть

МЕХАНИКА

Механика — наука о движении. Изучая движение, механика необходимо должна изучать и причины, производящие и изменяющие движения, называемые силами; силы же могут и уравновешивать друг друга, и равновесие может быть рассматриваемо как частный случай движения. Поэтому и учение о равновесии тоже составляет предмет механики, и даже еще в весьма недавнее время механику подразделяли на учение о равновесии, называемое <i>статикой</i>, и учение о движении, называемое <i>динамикой.</i> Надо полагать, что некоторые понятия о законах движения и равновесия были достоянием народов еще глубокой древности, потому что постройки древних индусов, ассириян и египтян требовали весьма сильных машин для поднятия на значительную высоту массивных камней, из которых они созидались, но никаких точных сведений о состоянии М. в эти отдаленные времена мы не имеем; правильные теоретические рассуждения впервые встречаются только у Архимеда, и в тех его сочинениях, которые дошли до настоящего времени, исследуются только вопросы, относящиеся к статике: теория рычага, равновесие плавающих тел, положение центра тяжести. Первые следы изучения вопросов динамики встречаются в трудах одаренного всеобъемлющим умом Леонардо да Винчи, родившегося в 1452 году, которому было уже известно возрастание скорости при падении тел. Бенедетти, умерший в 1570 году, имел уже понятие о существовании центробежной силы и о том, что оторвавшаяся от вращающегося тела часть продолжает двигаться по касательной. Открытие начала возможных перемещений (см. ниже) и применение его к выводу законов равновесия рычага, блоков и ворота принадлежит Гвидо Убальди, жившему в 1545—1607 гг. Таким образом, механика, как самостоятельная наука, начала нарождаться в Италии. Настоящим же основателем динамики по справедливости считают Галилея, который открыл начало инерции, начало независимости движения и нашел законы падения тел. Исследования Галилея по механике изложены в его сочинениях: 1) "Discorso intorno all e cose che stanno in su l‘acqua o che in quello si muovono", 2) "Dialogo intorno ai due massimi sistemi del mondo", 3) "Discorsi e dimonstrationi matematiche intorno a due nuove scienze" и 4) "Della scienza meccanica". При своей жизни Галилей приобрел славу больше астрономическими своими открытиями, но наибольшая его заслуга состоит, как замечает Лагранж, именно в открытии законов падения тел: нужен был гений, чтобы выяснить закон явления самого обыденного и в то же время управляющего движениями миров, как это было впоследствии обнаружено Ньютоном. Гюйгенс, дополнивший многие исследования Галилея, установил точные понятия о центробежной силе и о законах колебания маятника (см. Маятник) и этим еще более подготовил путь к открытию всемирного притяжения, сделанному Ньютоном, поставившим механику на прочные основания изложением ее основных принципов. В книге Ньютона, появившейся в 1687 году под заглавием "Philosophiae Naturalis Principia mathematica" и не имеющей себе равной по значению в истории развития точных наук, основные начала механики изложены в виде трех законов: I. <i>Закон инерции</i>: каждое тело пребывает в своем состоянии покоя или равномерного прямолинейного движения, если действующие на него силы не принуждают его изменить такое состояние. II. <i>Закон величины действия</i>: изменение движения пропорционально приложенной действующей силе и происходит по той прямой линии, по которой действует сила. III. <i>Закон противодействий</i>: всякому действию соответствует противодействие, равное и противоположное, то есть действия двух тел одно на другое всегда равны и направлены противоположно. Эта книга Ньютона и открытое им же, одновременно с Лейбницем, дифференциальное и интегральное исчисления дали сильный толчок дальнейшему развитию М. Яков и Даниил Бернулли, Клеро, Эйлер и многие другие ученые исследовали целый ряд механических задач первостепенной важности. Недоставало принципа, связующего динамику со статикой. Этот принцип найден был Даламбером и изложен в его "Trait é de Dynamique", появившейся в 1743 г. Свобода движения тел и точек бывает иногда стеснена известного рода условиями, состоящими, например, в том, что точка может двигаться только по известной поверхности; такая поверхность или вообще все, что стесняет движение, называется <i>связью.</i> Связи оказывают некоторые сопротивления — <i>реакции </i>— на точку или систему точек. Начало Даламбера состоит в том, что равнодействующая всех <i>данных</i> сил, приложенных к каждой из точек рассматриваемой системы, разлагается на две составляющие: на <i> потерянную</i> силу, уравновешивающуюся благодаря реакциям связей, и на <i> движущую</i> силу, сообщающую точке то самое ускорение, какое бы она сообщила свободной точке, обладающей той же массой. Это начало приводит исследование движения к исследованию равновесия, потому что может быть выражено так: данные силы и считаемые в обратную сторону <i>движущие</i> силы должны в течение движения находиться в равновесии. Этим началом воспользовался Лагранж и в своей "M é canique Analytique" (1788) свел решение каких бы то ни было вопросов М. на решение уравнений, устанавливаемых для всех вопросов совершенно однообразным способом и вытекающих из одной общей формулы. Лагранж создал аналитическую М. <i>Аналитическая механика</i> представляет собой науку о движении, приведенную к интегрированию некоторых общих уравнений и к исследованию получаемых результатов. Всякое тело представляется совокупностью<i> материальных</i> <i>точек.</i> Положение каждой точки определяется ее координатами. Если координаты выражены как функции времени, например если дано: <i>x</i>=<i>f</i>(<i>t</i>); <i>y</i>=<i>F</i>(<i>t</i>); <i>z</i>= φ (<i>t</i>), то этим вполне определено движение точки, потому что из этих уравнений для каждого значения времени <i>t</i>, считаемого от начального момента, можно определить положение точки. Такие уравнения, относятся ли они к одной точке или к целой системе точек, называются уравнениями движения. В равномерном движении <i>скоростью</i> называется отношение пройденного расстояния ко времени. <i>Переменное</i> движение можно рассматривать состоящим из ряда весьма малых равномерных движений, вследствие чего в таком движении скорость представляется пределом отношения бесконечно малого пути Δ <i>s</i> к бесконечно малому промежутку времени Δ <i>t</i>, в течение которого этот путь пройден. Следовательно, скорость <i>v</i> выражается производной проходимого пути по времени: <i>v</i>=<i>ds</i>/<i>dt</i>. Точно так же <i>ускорение j</i> выражается производной скорости по времени <i>j</i>=<i>dv</i>/<i>dt</i> и, следовательно, равно второй производной пути по времени: <i>j</i>=<i>d</i><sup>2</sup><i>s</i>/<i>dt</i><sup>2</sup>. Весьма часто в М. употребляется прием, заключающийся в том, что рассматриваются не самые силы скорости и ускорения, а проекции их на оси координат: проекции сил <i>X</i>, <i>Y</i>, <i>Z</i>; проекции скоростей: <i>dx</i>/<i>dt</i>, <i>dy</i>/<i>dt</i>, <i>dz</i>/<i>dt</i>; проекции ускорений: <i>d</i><sup>2</sup><i>x</i>/<i>dt</i><sup>2</sup>, <i>d</i><sup>2</sup><i>y</i>/<i>dt</i><sup>2</sup>, <i>d</i><sup>2</sup><i>z</i>/<i>dt</i><sup>2</sup>. Из второго закона Ньютона вытекает, что сила пропорциональна массе <i>m</i> и ускорению и что, следовательно, для свободной точки: <i> X</i> = <i>m</i>∙<i>d</i><sup>2</sup><i>x</i>/<i>dt</i><sup>2</sup>; <i> Y</i> = <i>m</i>∙<i>d</i><sup>2</sup><i>y</i>/<i>dt</i><sup>2</sup>; <i> Z</i> = <i>m</i>∙<i>d</i><sup>2</sup><i>z</i>/<i>dt</i><sup>2</sup>. Для точки несвободной, движение которой стеснено связями, потерянные силы должны, по началу Даламбера, слагаться из заданных сил и из считаемых в обратном направлении движущих сил. Поэтому проекции <i>потерянных</i> сил будут: <i> X</i> — <i>m</i>∙<i>d</i><sup>2</sup><i>x</i>/<i>dt</i><sup>2</sup>; <i> Y</i> — <i>m</i>∙<i>d</i><sup>2</sup><i>y</i>/<i>dt</i><sup>2</sup>; <i> Z</i> — <i>m</i>∙<i>d</i><sup>2</sup><i>z</i>/<i>dt</i><sup>2</sup>. Все это было известно еще до Лагранжа. Лагранж выходит из <i>начала возможных перемещений.</i> Благодаря существованию связей, не все движения системы возможны. Элементы путей, пробегаемые точками в весьма малые промежутки времени при каком-либо возможном движении системы через занимаемое ею положение, называются <i>возможными перемещениями.</i> Работой называется произведение пути, пройденного точкой, на приложение силы на этот путь. Начало возможных перемещений состоит в том, что система находится в равновесии, если сумма работ заданных сил на протяжении возможных перемещений равна нулю. Так, например: возможные перемещения концов рычага, на которые действуют параллельные силы, суть весьма малые дуги, описанные концами рычага как радиуса из точки опоры и соответствующие общему углу отклонения рычага. Эти дуги пропорциональны плечам и проходятся в противоположные стороны. Чтобы работы сил на протяжении этих дуг, служащих возможными перемещениями, в сумме давали нуль, необходимо, чтобы силы были обратно пропорциональны плечам. Этот пример представляет собой вывод законов рычага из начала возможных перемещений. Лагранж применяет это начало к потерянным силам для всякого случая движения и для всякой системы точек. Выразив, что сумма работ потерянных сил на протяжении возможных перемещений равна нулю, Лагранж получил общее уравнение движения: ∑[(<i>X</i> - <i>m</i>∙<i>d</i><sup>2</sup><i>x</i>/<i>dt</i><sup>2</sup>)δ<i>x</i> + (<i>Y</i> - <i>m</i>∙<i>d</i><sup>2</sup><i>y</i>/<i>dt</i><sup>2</sup>)δ<i>y</i> + (<i>Z</i> - <i>m</i>∙<i>d</i><sup>2</sup><i>z</i>/<i>dt</i><sup>2</sup>)δ<i>z</i>] = 0 где δ<i>x</i>, δ<i>y</i>, δ<i>z</i> — суть проекции возможных перемещений на оси координат. Из этой общей формулы Лагранж выводит систему уравнений, данную им в двух формах, которые, как и общая формула, содержат в себе дифференциалы. Решение всякого механического вопроса заключается после этого в освобождении формул Лагранжа от дифференциалов, т. е. в интегрировании лагранжевых уравнений. Общий способ их интегрирования был исследован самим Лагранжем, Гамильтоном, Пуассоном, Коши, Якоби, Мейером, Остроградским, Коркиным, Имшенецким и многими другими. В настоящее время в особенности замечательны в этом направлении работы Софуса-Ли и Фукса. Из основных законов М. или из общих уравнений Лагранжа могут быть выведены некоторые весьма общие положения, которые в прежнее время принимались за основные начала, но после Лагранжа служат более к тому, что прямо дают некоторые интегралы уравнений М. Эти положения суть: 1) <i>начало движения центра инерции</i>, состоящее в следующем: при движении системы материальных точек существует определяемая их конфигурацией геометрическая точка, называемая <i>центром инерции</i>; движение этой точки происходит так, как будто бы она была свободной точкой, в которой сосредоточена масса всей системы и к которой приложены заданные силы. Если точки тяжелые, то их центр инерции есть в то же время их общий <i>центр тяжести.</i> Начало движения центра инерции проявляется, например, при разрыве летящей гранаты, осколки которой разбрасываются во все стороны, но общий их центр тяжести описывает тот самый путь, который был бы описан центром тяжести гранаты, если бы она не лопнула. Это начало выражается уравнениями: <i> M</i>∙<i>d</i><sup>2</sup><i>x</i>/<i>dt</i><sup>2</sup> = ∑<i>mX</i>; <i> M</i>∙<i>d</i><sup>2</sup><i>y</i>/<i>dt</i><sup>2</sup> = ∑<i>mY</i>; <i> M</i>∙<i>d</i><sup>2</sup><i>z</i>/<i>dt</i><sup>2</sup> = ∑<i>mX </i> которые легко интегрируются. В них <i>M</i> — масса всей системы, различные <i>m </i>— массы точек; <i>x</i>, <i>y</i>, <i>z</i> — координаты центра инерции. 2) <i>Закон площадей</i> применим ко всем тем случаям, когда в каждом положении системы возможно всякое ее вращение около неподвижного начала координат <i>O.</i> Этот закон состоит в том, что: сумма произведений масс на проекции (на плоскости координат) площадей, описываемых радиус-векторами точек системы, возрастает пропорционально времени. Под именем радиус-вектора точки разумеется прямая, соединяющая ее с <i>O</i>. Из наблюдений над движением планет Кеплер (1571—1630) подметил существование этого закона в следующей форме: радиус-вектор, проведенный из центра Солнца к центру планеты, описывает в равные промежутки времени равные между собой площади. В таком приложении к планетам положение это носит название 2-го закона Кеплера. 3) <i>Начало наименьшего действия</i> состоит в следующем: вообразим те из возможных для системы между ее двумя данными положениями движения, при которых: <sup> 1</sup>/<sub>2</sub>∑<i>mv</i><sup>2</sup> = <i>P</i> + <i>h </i> где <i>P</i> есть некоторая функция от координат точек системы, <i>h</i> — постоянная; из всех таких движений только для тех из них интеграл ∫<sup>1</sup>/<sub>2</sub>∑<i>mv</i><sup>2</sup><i>dt</i> будет наименьшим, для которых <i>P</i> есть <i>потенциал.</i> Потенциалом называется функция, имеющая то свойство, что первые ее производные по координатам равны суммам проекций на соответственные оси координат заданных сил, так что: <i> dP</i>/<i>dx</i> = <i>X</i>; <i> dP</i>/<i>dy</i> = <i>Y</i>; <i> dP</i>/<i>dz</i> = <i>Z</i>. Не все силы имеют потенциал. Начало наименьшего действия применимо во всех тех случаях, когда уравнения связей не содержат времени <i>t</i>, т. е. когда связи не изменяют своей формы. 4) <i>Закон сохранения живой силы.</i> Живой силой точки называется половина произведения из ее массы на квадрат скорости, т. е. величина <i>mv</i><sup>2</sup>/2. Живой силой системы называется сумма живых сил всех точек, составляющих систему. Во всех тех случаях, когда уравнения связей не содержат времени, действует закон живой силы, заключающийся в следующем: если связи не зависят от времени, силы же имеют потенциал, то разность между силой и потенциалом сохраняет постоянную величину. Этот закон выражается формулой: <sup> 1</sup>/<sub>2</sub>∑<i>mv</i><sup>2 </sup>— <i>P</i> = <i>h </i> показывающей, что в случае возможности применить закон, ею выражаемый, приращение живой силы зависит только от координат начального и конечного положения и будет то же самое, по какому бы пути точка ни переходила из первого положения во второе. Если же система вернется в начальное положение, то живая сила получит начальную величину. Это начало может быть выражено еще и в следующей форме: приращение живой силы при переходе системы из одного положения в другое равно сумме работ всех действующих на систему сил. Этому способу выражения начала живых сил соответствует формула: ∑<sup>1</sup>/<sub>2</sub><i>mv</i><sup>2</sup> — ∑<sup>1</sup>/<sub>2</sub><i>mv</i><sub>o</sub><sup>2</sup> = ∑∫<i>F</i>∙cosα∙<i>ds </i> где <i>v</i> и <i>v</i><sub>o</sub> — скорости во втором и в первом положении, <i>F</i> — силы, α — углы, ими составляемые, с направлениями движения точек, <i>ds </i>— элементы путей, проходимых точками. Углубляясь в смысл уравнений М. и закона живых сил и исследуя соотношения, существующие между теплом, светом, электричеством и другими явлениями природы, Гельмгольц открыл управляющий ими общий <i>закон сохранения энергии</i> и изложил его в 1847 г. в сочинении "Die Erhaltung der Kraft". Аналитическую M. теперь уже не разделяют на статику и динамику, а дают ей подразделение на <i>кинематику</i>, изучающую движение, не касаясь производящих его сил, и <i>кинетику</i>, изучающую движение в зависимости от производящих его сил. Равновесие изучается как частный случай движения. Учение о движении жидких тел называется <i>гидродинамикой.</i> Интегрирование общих уравнений гидродинамики представляет до сих пор непреодолимые затруднения; поэтому прибегают к косвенным способам. Наибольшими успехами гидродинамики со времен Лагранжа являются открытие Гельмгольцем вихревых движений, выражаемых некоторыми уравнениями гидродинамики, и особый искусственный способ Кирхгофа, основанный на конформном преобразовании мнимого переменного и весьма удачно обобщенный профессором Н. Е. Жуковским. Не менее важные главы аналитической М. представляют собой <i>теория упругости</i> и <i>теория притяжения.</i> До сих пор мы еще очень далеки от умения интегрировать уравнения М.; поэтому весьма часто приходится довольствоваться небольшим числом интегралов, доставляемых началами центра, инерции, живых сил и площадей. Некоторые задачи при знании только немногих интегралов движения решены тем не менее довольно обстоятельно, в смысле получения довольно ясной картины движения. Таковы, например, картины движения твердого тела около неподвижной точки, данные Пуансо и Дарбу. В приложении к астрономии М. получила название небесной. Исследуя уравнения небесной М., Леверье открыл без помощи каких бы то ни было непосредственных наблюдений, только с помощью вычисления возмущений в движении Урана, планету Нептун. В приложении к физике М. носит название теоретической физики, сделавшей в последнее время огромные завоевания в области электричества, благодаря созданной Максвеллом электромагнитной теории света, представляющей непосредственное приложение лагранжевых уравнений. В приложении к делу рук человеческих — к машинам — М. служит основанием целого цикла наук, называемого практической М. и состоящего из теории механизмов, гидравлики, теории тепловых двигателей, теории сопротивления материалов, учения о конструкции машин, стоящих в тесной связи с технологией дерева, металлов и т. д. и с учением о сельскохозяйственных машинах и орудиях. Из первоклассных сочинений по аналитической М. укажем: Lagrange, "Mécanique Analytique"; Jacobi, "Vorlesungen über Dynamik"; Kirchhoff, "Theoretische Physik" и Thomson and Tait, "Natural Philosophy". Лучшие учебники: Бобылев, "Курс аналитической М."; Слудский, "Курс теоретической М."; Жуковский, "Лекции по гидродинамике"; Poisson, "Traité de Mécanique"; Collignon, "Traité de Mécanique"; Despeyrons, "Traité de Mécanique rationnelle". По практической М.: Вейсбах, "Практическая M." (перевод Усова); Weisbach, "Lehrbuch der Ingenieur- und Maschinenmechanik, bearbeitet von Herrmann"; Reuleaux, "Theoretische Kinematik"; его же, "Der Konstrukteur"; Burmester, "Lehrbuch der Kinematik"; Grashof, "Theoretische Maschinenlehre". По истории развития аналитической М. существует прекрасная книга: Dühring, "Kritische Geschichte der allgemeinen Principien der Mechanik". <i> H. Делоне. </i><br><br><br>... смотреть

МЕХАНИКА

(от греч. mechanike (techne) — наука о машинах, искусство построения машин), наука о механич. движении матер. тел и происходящих при этом вз-ст... смотреть

МЕХАНИКА

МЕХАНИКАраздел физики, в котором изучается движение тел под действием сил. Механика охватывает очень широкий круг вопросов - в ней рассматриваются объекты от галактик и систем галактик до мельчайших, элементарных частиц вещества. В этих предельных случаях выводы механики представляют, конечно, чисто научный интерес. Но предметом механики является также проектирование строений, мостов и механизмов; этот раздел, обычно называемый прикладной механикой, сам по себе достаточно обширен.Фундаментальное значение для всей этой тематики имеет механика материальной точки, разделяющаяся на кинематику, предметом которой является математическое описание возможных движений материальной точки, и динамику, которая рассматривает движение материальных точек под действием заданных сил. Основные принципы динамики сведены в законы движения, которые в случае материальных точек имеют самый простой вид. Эти законы были впервые сформулированы в 1687 И.Ньютоном. Если материальные точки движутся с очень большими скоростями, то ньютоновские законы движения следует модифицировать в соответствии с теорией относительности; если же это частицы атомных масштабов, то необходима иная формулировка законов движения - так называемая квантовая механика. Ниже будет изложена ньютоновская механика; ее модификациям посвящены статьи ОТНОСИТЕЛЬНОСТЬ; КВАНТОВАЯ МЕХАНИКА.Протяженное тело можно формально рассматривать как совокупность идеализированных материальных точек, совершенно не имея в виду атомное строение вещества. Выводы о движении таких тел можно делать, исходя из совокупности движений материальных точек. Здесь тоже проводится различие между кинематикой и динамикой и, кроме того, существует статика, изучающая условия равновесия твердых тел, на которые действуют внешние силы. Эти вопросы обсуждаются ниже.Механические свойства газов и жидкостей в какой-то мере сходны, и законы, которым подчиняется их движение, тоже можно вывести, рассматривая их как системы материальных точек. Этот раздел, обычно называемый "механикой жидкостей и газов", подразделяется на гидростатику и гидродинамику. Им посвящена статья ГИДРОАЭРОМЕХАНИКА. Специальные вопросы течения газов рассматриваются в статье АЭРОДИНАМИКА, а вопросы движения электропроводящих жидкостей и газов - в статье МАГНИТНАЯ ГИДРОДИНАМИКА. Остаются еще три специальных раздела - аналитическая динамика, небесная механика и статистическая механика. Аналитическая динамика - это математическая дисциплина, в центре внимания которой находятся общие методы составления уравнений движения и их решения, а не анализ конкретных механических систем. В небесной механике методы аналитической динамики применяются при изучении чрезвычайно сложного движения планетных систем. Статистическая механика опирается на теорию газов и рассматривает в общем виде поведение системы, содержащей огромное число молекул или атомов, исходя из свойств таких отдельных частиц и законов, управляющих их поведением. По этим вопросам имеются отдельные статьи НЕБЕСНАЯ МЕХАНИКА; СТАТИСТИЧЕСКАЯ МЕХАНИКА.Подобное деление механики отражает историческое развитие физики и, кроме того, соответствует использованию различных математических методов. В конечном итоге механика и физика как наука составляют единое целое, ибо чем больше мы узнаем, например, о таких явлениях, как свет и электричество, которые обычно не рассматриваются в механике, тем яснее становится их фундаментальная связь с атомными явлениями, тесно связанными с механикой.Исторически развитие статики началось с Архимеда в 3 в. до н.э. До этого периода и много столетий спустя проблемы динамики обсуждались лишь с качественной стороны и соотносились с принципами, которые мы полагаем сегодня ошибочными либо не имеющими отношения к делу. Начало динамике было положено Ньютоном, который сформулировал законы движения и закон всемирного тяготения, опубликованные в первом издании Математических начал натуральной философии (Philosophiae naturalis principia mathematica, 1687). Ньютону удалось в своей книге заложить основы, а в ряде случаев и далеко продвинуться в изучении динамики, небесной механики, механики твердого тела, гидродинамики и баллистики. Хотя принципы статики к тому времени были хорошо известны, Ньютон впервые рационально обосновал их, показав, как их можно вывести из законов динамики. На протяжении примерно двух столетий после этого механика развивалась путем построения более совершенных математических методов без необходимости внесения каких-либо изменений в основные принципы, и лишь после 1900 развитие теории электромагнетизма и атомной физики потребовало модификации механики для распространения ее принципов на явления, которые она не могла удовлетворительно описывать. Но теория относительности и квантовая механика не отменили ньютоновской теории - она по-прежнему точна, как и раньше, и можно показать, что она строго вытекает из обеих новых теорий в том случае, когда рассматриваемые тела имеют макроскопические размеры и движутся с умеренными скоростями. В остальной части этой статьи мы будем иметь дело только с такими ситуациями.Механика материальной точки. Чтобы можно было описывать движение материальной точки, нужно определить ее положение в данный момент. На рис. 1 показана прямоугольная система координат, которая позволяет характеризовать положение материальной точки, находящейся в точке Р, координатами (x, y, z). Поскольку материальная точка не имеет размеров и, следовательно, не может быть ориентирована в том или ином направлении, эти три числа полностью характеризуют ее положение в любой момент. Если раcсматривать их как функции времени t, то функция прочерчивает в пространстве траекторию, полностью определяющую движение материальной точки. Основная задача динамики материальной точки - найти зависимость x, y и z от t, если заданы силы, действующие на материальную точку. (Возможна, конечно, задача о нескольких материальных точках, оказывающих силовое воздействие друг на друга; подобные задачи решаются труднее.)Рассмотрим сначала материальную точку, движущуюся прямолинейно, скажем, вдоль оси x, в отсутствие каких-либо сил. В средневековой механике вслед за Аристотелем утверждалось, что тело движется, пока на него действует сила. Однако Галилей, а за ним и Ньютон установили, что единственное действие силы состоит в изменении движения тела и что в отсутствие силы тело либо остается в покое, либо продолжает двигаться равномерно и прямолинейно. В этом заключается первый закон механики Ньютона. Под равномерным движением подразумевается движение с постоянной скоростью v, при котором путь x, проходимый за время t, равен:x = vt.Точнее было бы формулировать это определение, рассматривая короткие интервалы пути и времени: если частица начинает двигаться из точки x0 в момент времени t0 и достигает точки х в момент t, то средняя скорость за это время определяется какКонечно, если материальная точка движется с постоянной скоростью, то нет необходимости говорить о среднем значении. Но если на материальную точку действует сила, то ее движение не является равномерным. В этом случае скорость меняется во времени, и можно говорить о мгновенной скорости v (t) в момент времени t как пределе представленного выше выражения при очень малых интервалах времени и пути. Это записывается следующим образом:Точно так же можно говорить об изменении скорости во времени, т.е. об ускорении. Если мгновенная скорость изменяется от v0 в момент t0 до v в момент t, то среднее ускорение за этот промежуток определяется кака мгновенное ускорение в момент времени t -Таким образом, скорость характеризует быстроту изменения положения, а ускорение - быстроту изменения скорости. Рассматривать скорость изменения ускорения и т.д. не имеет особого смысла, поскольку, как это первым понял Ньютон, сила создает лишь ускорение. Действительно, если к небольшому телу приложена сила F, то, как показывает опыт, его ускорение остается постоянным, если сила постоянна, и в любой момент времени ускорение пропорционально этой силе. Данное положение можно записать в виде a F или F a. В этом соотношении коэффициент пропорциональности m есть величина, постоянная для рассматриваемой частицы независимо от того, где и как она движется. Эта величина m называется массой (инертной массой) частицы, и, следовательно, равенствоF = maесть установленное опытным путем соотношение между мгновенными значениями величин F и a. В этом суть второго закона Ньютона. Третий закон, который мы приведем в дальнейшем, относится к случаю, когда имеется более одного тела.Единицы измерения механических величин вводятся следующим образом. На основе эталонов единиц длины и времени - метра и секунды - определяются единицы скорости - метр в секунду (м/с) и ускорения - метр в секунду в квадрате (м/с2). Единица массы килограмм (кг) определяется как масса международного прототипа килограмма, изготовленного из сплава иридия с платиной и хранящегося в Международном бюро мер и весов в Севре под Парижем. Единица силы в системе СИ называется ньютоном (Н) и определяется как сила, сообщающая телу массой 1 кг ускорение 1 м/с2. Таким образом, согласно второму закону Ньютона,1 H = 1 кг?м/с2.Направление вектора ускорения совпадает с направлением вектора силы.Тяготение. Представленное выше определение единицы силы, основанное на незыблемых физических принципах, тем не менее, не удобно для практических измерений. Удобнее исходить из понятия веса, т.е. силы притяжения Земли. Согласно закону всемирного тяготения, сформулированному тоже Ньютоном, между любыми двумя телами во Вселенной действует сила притяжения, пропорциональная произведению масс этих тел и обратно пропорциональная квадрату расстояния между ними. Это положение математически выражается соотношениемгде G - универсальная гравитационная постоянная, а mG и MG - гравитационные массы тел. Если тела протяженные, то все материальные точки этих тел попарно взаимодействуют друг с другом в соответствии с этой формулой и, чтобы найти полную силу, нужно суммировать все отдельные взаимодействия. В чрезвычайно важном случае тел сферической формы оказывается, что притяжение будет в точности таким, как если бы масса каждого из них находилась в центре сферы.Предположим теперь, что телу с гравитационной массой mG и инертной массой m, удерживаемому не очень высоко над поверхностью Земли, предоставляется возможность свободно падать. Сила тяжести ускоряет тело вниз, и мы имеемгде MG - гравитационная масса Земли, а R - ее радиус. Ускорение падающего тела можно записать в видегде первый множитель не зависит от свойств тела. Экспериментально установлено, что ускорение несколько изменяется в разных точках на поверхности Земли, поскольку Земля не является идеальной сферой и к тому же вращается. Однако в данном месте оно в точности одно и то же для всех тел. Это означает, что величины m и mG всегда и всюду пропорциональны, а при надлежащем выборе единиц измерения одинаковы. В таком случае нет необходимости различать гравитационную и инертную массы, и выражение для FG приобретает видгдеАналогично выражению для ускорения a, ускорение силы тяжести g в любой точке дается формулойВеличина g составляет примерно 9,81 м/с2 и позволяет определить массу Земли (5,97?1024 кг) и ее среднюю плотность, в 5,5 раз превышающую плотность воды. Предположим, теперь, что вес тела равен W. Так как сила веса создает ускорение g, соотношение между массой, весом и ускорением приобретает видW = mg.Между экватором и полюсами на поверхности земли величина g изменяется от 9,78 до 9,83 м/с2. Соответственно этому изменяется и вес, но в одной точке вес двух тел с одинаковой массой всегда одинаков, и на этом опытном факте основан гораздо более удобный способ измерения массы и силы, нежели основанный на втором законе Ньютона. Массы двух тел равны, если в одном и том же месте равны их веса.Импульс и энергия. Импульс тела р определяется как произведение его массы на скорость:p = mv.Эта величина имеет важное значение. В самом деле, предположим, что два тела с массами m и M действуют друг на друга с силой, стремящейся ускорить оба тела. На рис. 2 такую силу создает пружина (происхождение силы может быть любым). Согласно третьему закону Ньютона, в любой момент времени сила, с которой масса m действует на массу M, равна по величине и противоположна по направлению силе, с которой масса M действует на m (действие равно противодействию). Предположим, что в момент времени t0 скорости масс равны v0 и V0. Комбинируя выражение для ускорений со вторым законом Ньютона, мы найдем, что скорости изменяются в соответствии с выражениямигде Fm и FM - силы, действующие на m и M. Поскольку эти силы равны и противоположно направлены, имеемоткуда, умножая на (t - t0) получаемИз этого равенства следует, что хотя отдельные импульсы изменяются, их сумма в момент времени t0 равна их же сумме в момент t, т.е. в процессе всего движения остается постоянной. Это - так называемый закон сохранения импульса. Он универсален в том смысле, что справедлив независимо от природы сил и длительности их действия между телами.Работа U, совершаемая силой, приложенной к движущемуся телу, определяется как произведение силы на расстояние:U = F(x - x0),где (как и далее) точки x и x0 должны выбираться достаточно близко друг к другу, чтобы силу F можно было считать постоянной. Воспользуемся тем, что, как легко доказать, точка, движущаяся с постоянным ускорением, проходит за время (t - t0) такое же расстояние, как если бы все это время она двигалась со средней скоростью 1/2(v + v0). Таким образом, из выражения для второго закона Ньютона вытекает:илиВеличина 1/2mv2 называется кинетической энергией. Если обозначить ее через Т, то выражениеU = T - T0означает, что работа, совершаемая за любой малый промежуток времени, а следовательно (если просуммировать), и за любой произвольный промежуток времени, равна разности конечной и начальной кинетических энергий. Это положение справедливо независимо от того, какова сила и как она изменяется со временем, а также от того, каково расстояние, на котором она действует.Путем точно таких же рассуждений можно показать, что тело, обладающее кинетической энергией Т, может совершить работу, равную T - T0, если его Т уменьшится до величины T0, или равную Т, если тело в конце останавливается. Таким образом, всю работу, совершенную над телом при его ускорении, можно снова получить, остановив тело. Поэтому движущееся тело можно рассматривать как "носителя" работы. Под энергией понимается способность совершать работу, а запасенная телом кинетическая энергия зависит только от его скорости (и массы) и не зависит от того, как эта скорость была приобретена.Предположим, что тело массой m поднято на высоту h над поверхностью земли, а затем свободно падает. Если оно падает в течение времени t с постоянным ускорением g, то соотношение между g, h и t можно получить из правила для средних скоростейгде v - скорость, с которой тело ударяется о землю, причем мы положили v0 = 0, поскольку до начала падения тело покоится. Вновь, поскольку v = gt, можно написать h = v2/2g, а умножив обе части равенства на mg, получимmgh = 1/2mv2.Поскольку mg - вес тела, величина mgh есть работа по подъему тела на высоту h, а 1/2mv2 - кинетическая энергия тела в момент достижения им земли, равная работе, которую тело может совершить при ударе. Анализируя весь процесс, мы видим, что работа по подъему тела, равная mgh, запасается телом в виде его потенциальной энергии перед тем, как оно начинает падать. По мере падения потенциальная энергия переходит в кинетическую, которая может снова перейти в работу, равную mgh, при ударе тела о землю. Когда тело окончательно приходит в состояние покоя, то на первый взгляд энергия исчезает. Но более тщательный анализ показывает, что она сохранилась в форме усилившегося молекулярного движения в месте падения, т.е. в форме звука и теплоты. В отличие от импульса, энергия принимает разные формы, но при переходе из одной формы в другую полное количество энергии не меняется. Это - так называемый закон сохранения энергии.В качестве примера применения двух законов сохранения рассмотрим соударение двух шаровых маятников (рис. 3,а). Предположим, что шары маятников имеют одинаковую массу и изготовлены из абсолютно упругого материала. Это означает, что кинетическая энергия при ударе не рассеивается. Пусть V1 - скорость первого маятника в момент, предшествующий соударению, и нам надо найти v1 и v2 - скорости сразу после удара.При соударении энергия и импульс сохраняются, и мы имеемПроизводя сокращения и возводя обе части второго равенства в квадрат, получаемЭти соотношения могут выполняться одновременно только при v1v2 = 0. Таким образом, либо v1 = 0, либо v2 = 0, но не то и другое. Поскольку второй шар служит препятствием для первого, в нуль обратится v1, и в силу закона сохранения импульса системы имеем v2 = V1. Первый шар останавливается, а второй движется со скоростью V1, как показано на рис. 3,б.Предположим теперь, что на второй шар нанесена мастика, так что при соударении шары прилипают друг к другу и дальше движутся вместе (рис. 3,в). В этом случае v2 = v1 и импульс по-прежнему сохраняется, так чтоmV1 = 2mv1,откуда v1 = 1/2V1, т.е. шары будут двигаться со скоростью, которая в два раза меньше начальной скорости первого шара. Начальное значение кинетической энергии равнялось T1 = 1/2mV12, а конечное значение 2 ?1/2m(1/2V1)2 = 1/2T1. Таким образом, кинетическая энергия, равная 1/2T1, рассеивается, причем основная часть этой потери идет на деформацию и нагрев мастики и шаров.Динамика и статика в трех измерениях. Чтобы обобщить предыдущие результаты на случай трех измерений, потребуется ввести лишь еще один принцип, который заключается в том, что законы Ньютона справедливы для движения вдоль каждой оси координат независимо от движения по другим осям. Так, если пренебречь сопротивлением воздуха, снаряд вдоль оси z движется с замедлением (рис. 4), а вдоль горизонтальной оси - без внешних сил и без ускорения. Обозначим через t время полета. Половину этого времени снаряд поднимается, а остальное время опускается. Таким образом, его скорость по вертикали изменяется на v0z за время 1/2t, так чтоv0z = 1/2gt, t = 2v0z/g,и все это время горизонтальное движение происходит со скоростью v0x и без ускорения. Таким образом, дальность полета равна:R = v0xt = 2v0xv0z/g.Если v0 - начальная скорость, а ? - угол возвышения, то легко понять, что v0x = v0cos? и v0x = v0sin? , так чтои максимальное значение этой величины, равное v02/g, достигается при ? = 45?.В приведенном примере начальная скорость v0 характеризовалась и величиной, и направлением. Такие величины называются векторами, а величины v0x и v0z - соcтавляющими или компонентами вектора. (Обычно векторы обозначают полужирными буквами.) Предположим теперь, что в трехмерном пространстве к покоящейся материальной точке приложено несколько сил, под действием которых она остается в покое. О подобной системе сил говорят, что они уравновешены, и законы динамики позволяют определить, каким должно быть соотношение между ними. Если материальная точка покоится и сохраняет это состояние, ее ускорения вдоль осей x, y или z равны нулю, а поскольку ускорения вдоль этих осей не зависят друг от друга, полные силы в каждом из этих трех направлений тоже должны быть равны нулю. (Полная сила, действующая на материальную точку вдоль оси х и стремящаяся привести ее в движение вдоль этой оси, равна сумме x-компонент всех действующих сил; то же самое справедливо и для двух других осей.)Предположим, что имеются только две силы с компонентами F1x, F1y, F2x и F2y (для упрощения рисунка ограничимся двумя измерениями). В случае равновесия имеемF1x + F2x = 0 и F1y + F2y = 0,илиF1x = -F2x и F1y = -F2y .Так как F1x и F1y - компоненты вектора силы F1, и аналогично F2x и F2y - компоненты вектора F2, то возникает ситуация, показанная на рис. 5, где векторы двух уравновешивающих друг друга сил изображены равными по величине и направленными в противоположные стороны.Предположим, теперь, что имеются три вектора, причем F3 уравновешивает F1 и F2. В этом случае F1x + F2x + F3x = 0, F1y + F2y + F3y = 0.Эти соотношения можно переписать в видеF1x + F2x = -F3x, F1y + F2y = -F3y.Сравнение с аналогичными соотношениями в случае двух сил показывает, что если мы введем новый вектор R с компонентамиRx = F1x + F2x, Ry = F1y + F2y,который называется равнодействующей сил F1 и F2, то R будет в точности уравновешивать F3. Таким образом, сила R воспроизводит суммарное действие сил F1 и F2 в том смысле, что если удалить силы F1 и F2, заменив их силой R, то материальная точка по-прежнему останется бы в равновесии. Все сказанное представлено графически на рис. 6,а, где показано сложение компонент. На рис. 6,б вспомогательные линии убраны и оставлены только векторы. Последний рисунок называется параллелограммом сил. Он иллюстрирует один из фундаментальных принципов статики, который, как мы видели, является следствием динамической теории. Этот принцип был установлен С.Стевином (1548-1620), который показал, что если бы это было не так, то имелась бы возможность создать машину, которая производила бы работу, даже если бы к ней не подводилась энергия. Сегодня мы рассматривали бы такую машину как пример нарушения закона сохранения энергии; для Стевина это просто противоречило здравому смыслу, но при этом положения статики тоже обосновывались динамическими соображениями.Механика твердого тела. Твердое тело, которое может принимать различные ориентации в пространстве, можно считать состоящим из материальных точек. (Это просто математический прием, позволяющий расширить применимость законов движения материальных точек, но не имеющий ничего общего с гипотезой атомного строения вещества.) Поскольку материальные точки такого тела будут двигаться в разных направлениях с разными скоростями, приходится прибегать к процедуре суммирования.Рассмотрим систему, изображенную на рис. 7. Сила F, приложенная к тросу, заставляет массу, имеющую форму цилиндра, изменять свою скорость вращения. Будем характеризовать ориентацию цилиндра углом ? между радиусом, проведенным из центра цилиндра в некоторую точку на нем, и произвольно выбранным направлением отсчета. Угол ? измеряется в радианах; один радиан (примерно 57?) есть центральный угол, стягивающий дугу длиной r на окружности радиуса r. Таким образом, произвольный угол ? стягивает дугу s, равную r?, а вся окружность сoответствует углу 2? радиан. Скорость любой точки на окружности равнагде под ? /t понимается скорость, с которой изменяется угол ? при вращении. Обозначив эту угловую скорость через ?, мы наряду с равенствомs = r?получимv = r?.Нетрудно вычислить кинетическую энергию цилиндра, вращающегося вокруг неподвижной оси с угловой скоростью ?. Обозначим через m одну из материальных точек цилиндра, расположенную на расстоянии rm от оси. Ее кинетическая энергия равна 1/2m(rm?)2, а полная кинетическая энергия всех материальных точек может быть представлена в виде суммыилиT = 1/2I?2,где . Величина I, называемая моментом инерции, зависит от распределения массы в цилиндре и является его характеристикой. Момент инерции можно вычислить путем интегрирования, и для однородного цилиндра он равен 1/2Ma2, где M - масса цилиндра, а a - его радиус. Если цилиндр вращается свободно и нет сил, которые совершали бы над ним работу, то из закона сохранения энергии следует, что его кинетическая энергия остается постоянной. В таком случае постоянна и величина ?, и мы имеем вращательный аналог первого закона Ньютона.Предположим теперь, что к тросу, намотанному на цилиндр, на короткое время от t0 до t прилагается сила F и за это время точка, отмеченная на тросе, проходит расстояние от x0 до х, а цилиндр поворачивается на угол от ?0 до ?, причемx - x0 = a(? -?0).Работа, совершенная при этом силой, равна:U = F(x - x0) = Fa(? - ?0),и точно так же, как при выводе выражения U = 1/2mv2 - 1/2mv02, мы можем выразить угловое перемещение через среднюю угловую скорость на этом интервале:? - ?0 = 1/2(? +?0)(t - t0),так чтоU = 1/2Fa(? +?0)(t - t0).За счет этой работы кинетическая энергия цилиндра изменяется от T0 до T, так чтоU = 1/2 I(?2 - ?02).Приравнивая два последних выражения и производя упрощения, получаем выражениенапоминающее формулу для ускорения частицы. Поэтому мы можем ввести угловое ускорениеи тогда для малого интервала от t0 до t получим L = I?, т.е. вращательный аналог второго закона Ньютона, в котором величина Fa, вызывающая вращение, обозначена через L. Она называется вращающим моментом.Изложенное можно обобщить на случай, когда отсутствуют неподвижные оси и тело свободно вращается в пространстве. В этом случае имеются три момента инерции, относящиеся к "главным осям". Мы не будем углубляться в рассмотрение этих вопросов. Однако можно вывести второй основной принцип статики для случая твердых тел. Пусть силы F1 и F2, приложенные к пластине, которая может вращаться, таковы, что вращения нет (рис. 8). Равновесие означает отсутствие углового ускорения, и поэтому полный вращающий момент равен нулю. Моменты сил F1 и F2 компенсируют друг друга при условии:F1a1 = F2a2,т.е. получается закон рычага, известный со времен Архимеда. Удалим ось и заменим ее действие третьей силой, как показано на рис. 9, предполагая, что весом пластины можно пренебречь. Для равновесия всех этих сил нужно, во-первых, чтобы пластина не перемещалась и, следовательно, компоненты сил удовлетворяли условию векторного равновесия и, во-вторых, чтобы не было вращения, т.е. выполнялось выведенное только что соотношение. Оба эти принципа составляют основу теории строительной механики и важны при проектировании мостов и зданий.Проводившиеся выше рассуждения упрощаются, если пользоваться обозначениями математического анализа, в которых подразумевается предельный переход (t ? t0), так что нет необходимости все время говорить о нем. Ньютон первым применил методы дифференциального и интегрального исчисления при решении физических задач, а последующее развитие механики как науки было делом таких математиков, как Л.Эйлер, Ж.Лагранж, П.Лаплас и К.Якоби, каждый из которых находил в ньютоновской механике источник вдохновения для своих математических изысканий.... смотреть

МЕХАНИКА

МЕХАНИКА(греч. mechanike, от mechane - машина). Часть прикладной математики, наука о силе и сопротивлении в машинах; искусство применять силу к делу и ... смотреть

МЕХАНИКА

        (греч.). В эпоху античности под М. понималось исключительно инженерное искусство, в первую очередь создание военных машин, подъемных механизмов... смотреть

МЕХАНИКА

mechanics* * *меха́ника ж.mechanicsмеха́ника абсолю́тно твё́рдого те́ла — mechanics of rigid bodiesволнова́я меха́ника — wave mechanicsмеха́ника вхо́... смотреть

МЕХАНИКА

1) mechanics2) &LT;engin.&GT; mechanism3) movement– аналитическая механика– волновая механика– горная механика– квантовая механика– классическая механи... смотреть

МЕХАНИКА

меха́ника сущ., ж., употр. сравн. часто Морфология: (нет) чего? меха́ники, чему? меха́нике, (вижу) что? меха́нику, чем? меха́никой, о чём? о меха́ник... смотреть

МЕХАНИКА

⊲ МЕХА́НИКА 1708, и, ж.Гр. μηχανική, лат. mechanica, непоср. или через нем. Mechanik.1.«Часть прикладной маѳематики имѣющая предметом законы движения»... смотреть

МЕХАНИКА

-и, ж. 1.Наука о перемещении тел в пространстве и происходящих при этом взаимодействиях между ними.Теоретическая механика.||Отрасль техники, разрабаты... смотреть

МЕХАНИКА

[от греческого mechanike (techne) - искусство построения машин], раздел физики, изучающий механическое движение твердых, жидких и газообразных материальных тел и взаимодействия между ними. В так называемой классической механике (или просто механике) выделяют статику (учение о равновесии тел), кинематику (о траекториях движения) и динамику (учение о движении с учетом действия сил). В механике рассматривают движение материальных точек, их дискретных систем и сплошных сред (твердых тел, жидкостей и газов). В основе механики лежат Ньютона законы. Скорости движения в механике малы по сравнению со скоростью света. Законы механики используются для расчетов машин, механизмов, строительных сооружений, транспортных средств (в том числе самолетов и ракет), а также движений различных небесных тел. Многие сведения из механики (особенно о законах равновесия тел) известны с глубокой древности (несколько тыс. лет до нашей эры). Античные знания о механике описаны Аристотелем, который ввел и сам термин "механика" (4 в. до нашей эры). Развитие механики как части физики принадлежит Архимеду (3 в. до нашей эры), Г. Галилею и Н. Копернику (16 в.). Стройную форму классической механике придал И. Ньютон (17 в.), значительный вклад в механику сделали Л. Эйлер и Ж. Лагранж (18 в.), в 19 - 20 вв. - Л. Навье, Дж. Стокс, Н.Е. Жуковский, А.М. Ляпунов, А. Пуанкаре и др. <p class="tab">Часть механики, где изучают движения тел со скоростями, близкими к скорости света, и в сильных гравитационных полях, называется релятивистской механикой (смотри Относительности теория). Движение микрочастиц исследуют в квантовой механике.</p>... смотреть

МЕХАНИКА

МЕХАНИКА [от греческого mechanike (techne) - искусство построения машин], раздел физики, изучающий механическое движение твердых, жидких и газообразных материальных тел и взаимодействия между ними. В так называемой классической механике (или просто механике) выделяют статику (учение о равновесии тел), кинематику (о траекториях движения) и динамику (учение о движении с учетом действия сил). В механике рассматривают движение материальных точек, их дискретных систем и сплошных сред (твердых тел, жидкостей и газов). В основе механики лежат Ньютона законы. Скорости движения в механике малы по сравнению со скоростью света. Законы механики используются для расчетов машин, механизмов, строительных сооружений, транспортных средств (в том числе самолетов и ракет), а также движений различных небесных тел. Многие сведения из механики (особенно о законах равновесия тел) известны с глубокой древности (несколько тыс. лет до нашей эры). Античные знания о механике описаны Аристотелем, который ввел и сам термин "механика" (4 в. до нашей эры). Развитие механики как части физики принадлежит Архимеду (3 в. до нашей эры), Г. Галилею и Н. Копернику (16 в.). Стройную форму классической механике придал И. Ньютон (17 в.), значительный вклад в механику сделали Л. Эйлер и Ж. Лагранж (18 в.), в 19 - 20 вв. - Л. Навье, Дж. Стокс, Н.Е. Жуковский, А.М. Ляпунов, А. Пуанкаре и др. Часть механики, где изучают движения тел со скоростями, близкими к скорости света, и в сильных гравитационных полях, называется релятивистской механикой (смотри Относительности теория). Движение микрочастиц исследуют в квантовой механике. <br>... смотреть

МЕХАНИКА

ж.mechanics- волновая механика- квантовая механика- классическая механика жидкостей и газов- классическая механика- классическая статистическая механик... смотреть

МЕХАНИКА

МЕХАНИКА, раздел физики, изучающий свойства тел (ВЕЩЕСТВ) под действием приложенных к ним сил. Делится на механику твердых и механику жидких тел. Друго... смотреть

МЕХАНИКА

[от греч. mechanike (techne) - искусство построения машин], наука о механич. движении материальных тел (т. е. изменении с течением времени взаимного по... смотреть

МЕХАНИКА

[от греч. mechanike (techne) - искусство построения машин] - наука о перемещениях тел в пространстве и происходящих при этом взаимодействиях между ними... смотреть

МЕХАНИКА

(от греч. mechanike — искусство построения машин) — наука о механическом движении и механическом взаимодействии материальных тел. Под механическим движением понимается изменение с течением времени взаимного положения в пространстве материальных тел или взаимного положения частей данного тела. Фактически под механикой следует понимать классическую механику, созданную Галилеем и Ньютоном, в основе которой лежат законы Ньютона, предметом которой является рассмотрение движения макроскопических материальных тел, совершаемого со скоростями, малыми по сравнению со скоростью света, т. е. с так называемыми нерелятивистскими скоростями. Механика тел с релятивистскими скоростями рассматривается в специальной теории относительности, а механика движения и взаимопревращения микроскопических тел (микрообъектов) — в квантовой механике. Начала современного естествознания. Тезаурус. — Ростов-на-Дону.В.Н. Савченко, В.П. Смагин.2006. Синонимы: аэромеханика, веломеханика, макромеханика, микромеханика, социомеханика, статика, теормех, физика... смотреть

МЕХАНИКА

МЕХАНИКА (от греч . mechanike - искусство построения машин), наука о механическом движении материальных тел (т. е. изменении с течением времени взаимного положения тел или их частей в пространстве) и взаимодействиях между ними. В основе классической механики лежат Ньютона законы. Методами механики изучаются движения любых материальных тел (кроме микрочастиц) со скоростями, малыми по сравнению со скоростью света. Движения тел со скоростями, близкими к скорости света, рассматриваются в относительности теории, а движение микрочастиц - в квантовой механике. В зависимости от того, движение каких объектов рассматривается, различают механику материальной точки и системы материальных точек, механику твердого тела, механику сплошной среды. Механика разделяется на статику, кинематику и динамику. Законы механики используются для расчетов машин, механизмов, строительных сооружений, транспортных средств, космических летательных аппаратов и т. п. Основоположники механики - Г. Галилей, И. Ньютон и др.<br><br><br>... смотреть

МЕХАНИКА

МЕХАНИКА (от греч. mechanike - искусство построения машин) - наука о механическом движении материальных тел (т. е. изменении с течением времени взаимного положения тел или их частей в пространстве) и взаимодействиях между ними. В основе классической механики лежат Ньютона законы. Методами механики изучаются Движения любых материальных тел (кроме микрочастиц) со скоростями, малыми по сравнению со скоростью света. Движения тел со скоростями, близкими к скорости света, рассматриваются в относительности теории, а движение микрочастиц - в квантовой механике. В зависимости от того, движение каких объектов рассматривается, различают механику материальной точки и системы материальных точек, механику твердого тела, механику сплошной среды. Механика разделяется на статику, кинематику и динамику. Законы механики используются для расчетов машин, механизмов, строительных сооружений, транспортных средств, космических летательных аппаратов и т. п. Основоположники механики - Г. Галилей, И. Ньютон и др.<br>... смотреть

МЕХАНИКА

- (от греч. mechanike - искусство построения машин) - наука омеханическом движении материальных тел (т. е. изменении с течением временивзаимного положения тел или их частей в пространстве) и взаимодействияхмежду ними. В основе классической механики лежат Ньютона законы. Методамимеханики изучаются движения любых материальных тел (кроме микрочастиц) соскоростями, малыми по сравнению со скоростью света. Движения тел соскоростями, близкими к скорости света, рассматриваются в относительноститеории, а движение микрочастиц - в квантовой механике. В зависимости оттого, движение каких объектов рассматривается, различают механикуматериальной точки и системы материальных точек, механику твердого тела,механику сплошной среды. Механика разделяется на статику, кинематику идинамику. Законы механики используются для расчетов машин, механизмов,строительных сооружений, транспортных средств, космических летательныхаппаратов и т. п. Основоположники механики - Г. Галилей, И. Ньютон и др.... смотреть

МЕХАНИКА

ж. meccanica f - аналитическая механика- атомная механика- волновая механика- механика газообразных тел- механика горных пород- механика грунтов- меха... смотреть

МЕХАНИКА

ж.1) mécanique f теоретическая механика — mécanique rationnelleприкладная механика — mécanique appliquée2) перен. разг. mécanique f, machination fхитра... смотреть

МЕХАНИКА

1) 力学 lìxuéприкладная механика - 应用力学квантовая механика - 量子力学2) перен. (скрытое устройство чего-либо) 结构 jiégòu, 复杂的内幕 fùzáde nèimù разг. (о замаскиро... смотреть

МЕХАНИКА

ж.1) mecánica fтеоретическая, прикладная механика — mecánica teórica, aplicada2) перен. разг. maquinación fхитрая механика — pillería f, gramática pard... смотреть

МЕХАНИКА

ж1) Mechanik f теоретическая механика — theoretische Mechanikприкладная механика — angewandte Mechanik2) разг. (подоплека чего-либо) Zusammenhänge m pl... смотреть

МЕХАНИКА

1) Орфографическая запись слова: механика2) Ударение в слове: мех`аника3) Деление слова на слоги (перенос слова): механика4) Фонетическая транскрипция ... смотреть

МЕХАНИКА

МЕХАНИКА ж. математика, приложенная к законам равновесия и движения тел; наука о силе и сопротивлении ей; искусство применять силу к делу и строить машины; наука выгодного приспособления сил. -нический, -ничный, к механике относящийся; | физический, основанный на вещественых силах природы (противопол. динамический); | бессознательный, безотчетный; невольный, где человек действует как машина. Механическое заведение, где делают машины. Растительность не механическая сила. Это работа механическая, рассудка не нужно. Механизм м. машинное устройство. Механик м. сведущий в механике, машинист, строитель машин. | Фабричн. моск., механик, меходуй, кто дует мехами. <br><br><br>... смотреть

МЕХАНИКА

ж. 1) mécanique f теоретическая механика — mécanique rationnelle прикладная механика — mécanique appliquée 2) перен. разг. mécanique f, machination f ... смотреть

МЕХАНИКА

наука о з-нах мех. движения (перемещения) тел. М. состоит из статики (учение о равновесии), кинематики (учение о движении тел без учета сил) и динамики (учение о движении тел с учетом сил). Осн. з-нами М. явл. три з-на Ньютона и его же з-н всемирн. тяготения. М. Ньютона называется классич., в ней рассматривается движение тел с малыми (по сравнению со скоростью света) скоростями. Движением тел со скоростями, близкими к скорости света, занимается спец. теория относительности (см. Относительности теория). Движение микрочастиц изучает квантовая механика. Ф.М.Дягилев ... смотреть

МЕХАНИКА

[mechanics] — наука о механическом движении материальных тел и происходящих при этом взаимодействиях между телами. Основная мера механического взаимодействия материальных тел в механике — сила. Одновремен в механике широко пользуются понятием момента силы относительной точки и относительной оси. Основные кинематические меры движения в механике для точки: ее скорость и ускорение поступательного движения, угловая скорость и угловое ускорение при вращательном движении: <br><br>Смотри также:<br> — механика сыпучих сред<br> — механика сплошной среды<br>... смотреть

МЕХАНИКА

наук. меха́ніка - авиационная механика - аналитическая механика - волновая механика - квантовая механика - классическая механика - механика грунтов - механика жидкости - нелинейная механика - ньютоновская механика - орбитальная механика - прикладная механика - статистическая механика - строительная механика - теоретическая механика - техническая механика - точная механика Синонимы: аэромеханика, веломеханика, макромеханика, микромеханика, социомеханика, статика, теормех, физика... смотреть

МЕХАНИКА

механика, мех′аника, -и, ж.1. Наука о движении в пространстве и о силах, вызывающих это движение. Теоретическая м.2. Отрасль техники, занимающаяся вопр... смотреть

МЕХАНИКА

МЕХАНИКА, -и, ж. 1. Наука о движении в пространстве и о силах, вызывающих это движение. Теоретическая м. 2. Отрасль техники, занимающаяся вопросами применения учения о движении и силах к решению практических задач. Строительная м. Прикладная м. 3. перен. Сложное устройство, подоплёка чего-нибудь (разговорное). Хитрая м. Небесная механика — раздел астрономии, изучающий движение тел Солнечной системы. || прилагательное механический, -ая, -ое (к 1 значение).... смотреть

МЕХАНИКА

корень - МЕХАН; суффикс - ИК; окончание - А; Основа слова: МЕХАНИКВычисленный способ образования слова: Суффиксальный∩ - МЕХАН; ∧ - ИК; ⏰ - А; Слово Ме... смотреть

МЕХАНИКА

жmecânica f; прн рзг mecanismo m; maquinação f- теоретическая механика- прикладная механика- хитрая механикаСинонимы: аэромеханика, веломеханика, макр... смотреть

МЕХАНИКА

ж. 1) meccanica квантовая механика — meccanica quantistica небесная механика — meccanica celeste 2) перен. разг. meccanica, meccanismo m, metodo m, andamento m; dinamica надо выяснить механику всего дела — bisogna capire come sono andate le cose Итальяно-русский словарь.2003. Синонимы: аэромеханика, веломеханика, макромеханика, микромеханика, социомеханика, статика, теормех, физика... смотреть

МЕХАНИКА

МЕХАНИКА механики, мн. нет, ж. (греч. mechanike). 1. отдел физики - учение о движении и силах. Теоретическая и прикладная механика. 2. Скрытое, сложное устройство, подоплека, сущность чего-н. (разг.). Хитрая механика. Он, как говорят его почтенные сограждане, произошел всю механику жизни. Салтыков-Щедрин. Небесная механика - отдел астрономии, изучающий движение светил.<br><br><br>... смотреть

МЕХАНИКА

Rzeczownik механик m mechanik m механика f mechanika f

МЕХАНИКА

меха́ника, меха́ники, меха́ники, меха́ник, меха́нике, меха́никам, меха́нику, меха́ники, меха́никой, меха́никою, меха́никами, меха́нике, меха́никах (Источник: «Полная акцентуированная парадигма по А. А. Зализняку») . Синонимы: аэромеханика, веломеханика, макромеханика, микромеханика, социомеханика, статика, теормех, физика... смотреть

МЕХАНИКА

Подводить механику. Разг. Устар. Пускать в ход хитро придуманные действия; тайно готовить что-л. неожиданное, неприятное для кого-л. Ф 2, 56.Синонимы: ... смотреть

МЕХАНИКА

механика ж 1. Mechanik f теоретическая механика theoretische Mechanik прикладная механика an|gewandte Mechanik 2. разг. (подоплёка чего-л.) Zusammenhänge m pl; Hintergründe m pl<br><b>Синонимы</b>: <div class="tags_list"> аэромеханика, веломеханика, макромеханика, микромеханика, социомеханика, статика, теормех, физика </div><br><br>... смотреть

МЕХАНИКА

Сон, связанный с механикой или механизмами, означает, что в реальных обстоятельствах вы в своих поступках слишком экспрессивны и не всегда сообразуетесь с обстоятельствами, что зачастую приводит к нежелательным результатам. Видеть себя во сне в роли механика предвещает перемену места жительства и более активное занятие делами.... смотреть

МЕХАНИКА

механика = ж. (прям. и перен.) mechanics; механический mechanical; механическая обработка machining; механический синхронизатор кино mechanical synchronizer; механический фильтр кино mechanical filter; механическое открытие кино mechanical opening; механическое развёртывающее устройство кино mechanical scanner. <br><br><br>... смотреть

МЕХАНИКА

сущ. жен. родамеханікаот слова: механик сущ. муж. рода; одуш.механік

МЕХАНИКА

Ж мн. нет mexanika (1. fizikanın hərəkət və qüvvət bəhsi; 2. məc. işin əsil mahiyyəti, əsil səbəbi, iç üzü); небесная механика astr. göy mexanikası (göy cisimlərinin hərəkətindən və hərəkət qanunlarından bəhs edən elm) подвести (подстроить) механику pər qatmaq, əlaltından iş görmək.... смотреть

МЕХАНИКА

• Quantum mechanics is related to ... Синонимы: аэромеханика, веломеханика, макромеханика, микромеханика, социомеханика, статика, теормех, физика

МЕХАНИКА

1) механическая КПП; 2) о поломке – что-то связанное с физической поломкой деталей, а не с электрикой и тп. EdwART.Словарь автомобильного жаргона,2009 Синонимы: аэромеханика, веломеханика, макромеханика, микромеханика, социомеханика, статика, теормех, физика... смотреть

МЕХАНИКА

Ударение в слове: мех`аникаУдарение падает на букву: аБезударные гласные в слове: мех`аника

МЕХАНИКА

жmekanik (-ği)Синонимы: аэромеханика, веломеханика, макромеханика, микромеханика, социомеханика, статика, теормех, физика

МЕХАНИКА

f.mechanicsСинонимы: аэромеханика, веломеханика, макромеханика, микромеханика, социомеханика, статика, теормех, физика

МЕХАНИКА

   • Mechanĭca,         см. Mathematica, Математика.Синонимы: аэромеханика, веломеханика, макромеханика, микромеханика, социомеханика, статика, теорме... смотреть

МЕХАНИКА

Механика ■ Низшая ступень математики.Синонимы: аэромеханика, веломеханика, макромеханика, микромеханика, социомеханика, статика, теормех, физика

МЕХАНИКА

мех'аника, -иСинонимы: аэромеханика, веломеханика, макромеханика, микромеханика, социомеханика, статика, теормех, физика

МЕХАНИКА

1. механика (қозғалыс және күш заңдары туралы ілім); прикладная механика қолданбалы механика;2. перен. (сложное устройcтво) механика (құрылысы күрделі қиын механизм туралы); хитрая механика айлалы механика... смотреть

МЕХАНИКА

(1 ж)Синонимы: аэромеханика, веломеханика, макромеханика, микромеханика, социомеханика, статика, теормех, физика

МЕХАНИКА

mechanicsСинонимы: аэромеханика, веломеханика, макромеханика, микромеханика, социомеханика, статика, теормех, физика

МЕХАНИКА

mechanikaСинонимы: аэромеханика, веломеханика, макромеханика, микромеханика, социомеханика, статика, теормех, физика

МЕХАНИКА

mekanikkСинонимы: аэромеханика, веломеханика, макромеханика, микромеханика, социомеханика, статика, теормех, физика

МЕХАНИКА

מכניקהСинонимы: аэромеханика, веломеханика, макромеханика, микромеханика, социомеханика, статика, теормех, физика

МЕХАНИКА

Меха́ника1) тех. elimumitambo (-)2) (физ.) umakanika ед.

МЕХАНИКА

меха'ника, меха'ники, меха'ники, меха'ник, меха'нике, меха'никам, меха'нику, меха'ники, меха'никой, меха'никою, меха'никами, меха'нике, меха'никах

МЕХАНИКА

ж.mechanics- механика физиологических процессов

МЕХАНИКА

mekanik - квантовая механика - механика горных пород - механика грунтов - механика жидкостей и газов - прикладная механика

МЕХАНИКА

ж. 1. механика (физиканын кыймылды жана күчтү текшерүүчү бөлүмү); 2. перен. разг. ыкма, амал, бир нерсении ички сыры.

МЕХАНИКА

в разн. знач. механіка, жен.прикладная механика — прыкладная механікахитрая механика — хітрая механіка

МЕХАНИКА

механик||аж 1. ἡ 1-ηχανική· 2. перен разг ἡ ὑπόθεση, τό τέχνασμα: хитрая ~а ἡ μπερδεμένη ὑπόθεση.

МЕХАНИКА

فقط مفرد : مكانيك

МЕХАНИКА

f; ks механикmekaniikka

МЕХАНИКА

механіка, -кі- механика деформируемого твёрдого тела- механика металлополимерных систем

МЕХАНИКА

Механіка, прикладная механика — прыкладная механіка хитрая механика — хітрая механіка

МЕХАНИКА

1. mehaanika2. olemus

МЕХАНИКА

mécanique f, théorie des machines

МЕХАНИКА

ж.mechanics

МЕХАНИКА

Kraftlehre, Mechanik

МЕХАНИКА

механика; механика велӧдны — изучить механику

МЕХАНИКА

• mašinérie• mechanika

МЕХАНИКА

Механика- mechanica;

МЕХАНИКА

механика мех`аника, -и

МЕХАНИКА

mecánica механика, прикладная

МЕХАНИКА

механика ж η μηχανική

МЕХАНИКА

Механик

МЕХАНИКА

(процесса) mecanismo

МЕХАНИКА

механика механика

МЕХАНИКА

ж. Mechanik f.

МЕХАНИКА

{N} մեխանիկա

МЕХАНИКА

механіка, -кі

МЕХАНИКА

ж.меха́ника

МЕХАНИКА

механіка.

МЕХАНИКА

механика.

МЕХАНИКА

механика

МЕХАНИКА

механика

МЕХАНИКА

механика

МЕХАНИКА

механика

T: 211